CURS 10SISTEME MARIME
NECONVENIONALE
Cazuistica trecerii de la fore de natur vscoas la fore de
natur potenial
1. Cazul preponderenei forelor de natur vscoas
Formularea problemei
Este practic o exemplificare a cazului n care forele preponderente sunt de natur vscoas. Dup cum a fost precizat modul de rezolvare a problemei comportrii diverselor floating bodies avnd o special geometry depinde de mai muli parametri.
Principala problem const n alegerea metodei adecvate pentru determinarea forelor de excitaie date de mediul nconjurtor (problema difracie) i a micrilor structurii (problema radiaiei).
Complexitatea problemei trebuie s aib n vedere 3 aspecte definitorii:- Tipul structurii plutitoare avnd n vedere
principalele dimensiuni;- Principala surs de excitaie: valul;- Principiul de meninere pe locaie.Prin urmare principalele probleme care trebuie considerate este legat, pe de o parte de interferena dintre corp i cmpul de valurinumit i transparen hidrodinamici respectiv interaciunea dintre corp i sistemul de meninere pe locaie numit i elasticitatea legturilor.
Principiile de meninere pe locaie:- Fixarea n solul marin (specific structurilor tip jacket);- Aezarea gravitaional, specific platformelor fixe;- Ancorarea cu lanuri, cabluri, parme sintetice sau combinaii, cu sau far flotabiliti sau mase integrate n geometria liniilor specifice unei categorii largi de structuri plutitoare sau nave;- Legturi de tip TL (Tension Leg);- Poziionarea dinamic (Dynamic Positioning) specifice navelor tehnice care opereaz n mare deschis.
Cazul unei structuri hybride asupra crei acioneaz att fore de natur potenial ct i fore de natur vscoase.
Reamintim c pentru cazul elementelor tip bar criteriul de evaluare a tipului de for l reprezint raportul dintre diametrul elementului i lungimea valului. Dac
D/ < 1/5 atunci efectele difraciei pot fi neglijate, forele de natur vscoase sunt predominante.Acest aspect presupune utilizarea bine cunoscutei relaii Morison OBrien.n acest caz fora total datorat aciunii unui val armonic elementar (Airy) asupra unui cilindru de diametru D este exprimat ca o sum a dou componente: una de natur inerial i una nestaionar de natur vscoas.
= t
Txksin)kh(sinh
)kz(coshkTH pi
Aplicaia a fost realizat pentru un element de tip bar. Pentru mrirea preciziei de calcul cilindrul a fost mprit n 50 de fii echidistante. Integrarea s-a realizat pe suprafaa udat iniial n cazul valului sinusoidal i respectiv pe suprafaa udat instantanee a cilindrului n cazul utilizrii teoriei valului de pant finit.n aplicaie a fost considerat mai nti teoria liniar a valului elementar sinusoidal (valul Airy) pentru care funcia potenial de vitez are expresia:
Raportul dintre lungimea valului i adncimea apei indic utilizarea unei teorii de val de amplitudine finit. Aplicaia s-a fcut i pentru valul Stokes de ordinul V.Funcia potenial de vitez i valorile cinematice i dinamice ale particulei de fluid au formulrile conform datelor din literatura clasic de specialitate. n ambele aplicaii coeficienii cM i cD avut aceleai valori.Aceast aplicaie subliniaz importana teoriei de val utilizate n estimarea forelor date de aciune valurilor.
-60
-40
-20
0
20
40
60
80
0 3/2 2Fx
[
K
N
]
T [rad]
Stokes V, [61], [107] Stokes V, FORVIO Airy, FORVIO
Importana acestei aplicaii const n posibilitatea determinrii forelor hidrodinamice date de aciunea valurilor asupra structurilor compuse din elemente tip bar, dar i pentru alte categorii de structuri pentru care formele geometrice pot fi asimilate cu cilindri circulari echivaleni. O precizare important se refer la alegerea coeficienilor cM i respectiv cD.
n aplicaiile practice inginereti valorile acestorcoeficieni sunt n majoritatea cazurilor date de intrareimpuse fie de societile de clasificare fie declieni/armatori urmare studiilor efectuate pentrusituaiile concrete de amplasare a structurii.
O aplicaie complex a fost realizat pentru o structur tip jacket care a fost amplasat n Marea Neagr, prezentat n fotografie, modelul fiind realizat la scara 1:25. Pentru verificarea dimensionrii structurii a fost necesar determinarea forelor hidrodinamice pe componente i totale precum i forele din nodurile reelei de bare (72 noduri si 168 bare). Calculele au fost efectuate pentru cD = 1,4 i pentru cM = 2,0, teoria de val utilizat fiind teoria valului Stokes de ordinul V.
010
20
30
40
50
60
8 9 10 11 12 13
Fy [KN]
T [s]
0 45 90
0
10
20
30
40
50
60
8 9 10 11 12 13
Fx [KN]
T [s]
0 45 90
Forele hidrodinamice longitudinale, Fx pentru structurade tip jacket
Forele hidrodinamice laterale, Fy pentru structurade tip jacket
02
4
6
8
10
12
14
8 9 10 11 12 13
Fz [KN]
T [s]
0 45 90
50
52
54
56
58
60
62
64
8 9 10 11 12 13
Ftot [KN]
T [s]
0 45 90
Forele hidrodinamice verticale, Fz pentru structurade tip jacket
Forele hidrodinamice totale, Ftot pentru structurade tip jacket
Concluzii caracteristice acestui caz:- Forele hidrodinamice depind de teoria de val
specific locaiei considerate (n general definit prin raportul dintre lungimea valului i adncimea apei);
- Pentru o structur tip jacket, momentul de rsturnare dat de aciunea valului este important pentru definirea meninerii pe locaie;
- Precizia calculului depinde de nivelul de discretizare a elementelor de bar;
- O problem complex o constituie alegerea coeficienilor cM i cD din ecuaia Morison.
2. Cazul corpurilor mixte cnd forele sunt att de
natur vscoas ct i de natur potenial(semisubmersibil)
n vederea investigrii fenomenelor hidrodinamice complexe a fost realizat un program de cercetare avnd ca obiect de studiu o structur plutitoare de tip semisubmersibil.Calculele au constat n determinarea funciilor de rspuns n frecven ale amplitudinilor micrilor corpului i a fazelor acestora, n valuri regulate, n condiiile plutirii libere, avnd ca referin centrul de greutate al structurii. Acestea au fost realizate pentru modelul rezultat prin transpunerea la scara 1:64. Forma i dimensiunile principale ale modelului semisubmersibilului SR192 sunt prezentate n figur, iar unele date generale privind condiiile de calcul, impuse pentru analiza comparativ, sunt prezentate n tabel.
Modelul semisubmersibilului ITTC SR192 folosit ncercetarea experimental (scara 1:64)
Lungimea corpului inferior 1,797 mLimea la nivelul corpurilor
inferioare1,172 m
Pescaj 0,313 mCoordonatele centrului de greutate (G)
xG = 0 m, yG = 0 m, zG = 0,273 m (fa de linia de baz)
Deplasamentul n ap dulce 130,3 kgfAdncimea apei 3,0 mDirecia valului 0o, 45o, 90o
nlimea valului 0,046 mGama de perioade ale valului 1 s 4 s
Discretizarea structurii utiliznd panouri rectangulare
(418 x 4 = 1672 elemente)
Determinarea experimental a
forelor de difracie n bazinul RAS
Determinarea experimental a
forelor de difracie n bazinul MO
az,y,x'z,y,x
LFF = a
,,'
,,
MM
=
0 .0
0 .5
1.0
1.5
2 .0
0 .5 1.0 1.5 2 .0 2 .5 3 .0 3 .5 4 .0 4 .5T [ s]
F ' x
0 F roude- Krylo f f 4 5 F ro ude- Krylo f f 0 D if ract ie 4 5 D if ract ie
Fore de excitaie (surge force), Fx,
datorate valului incident i difraciei
0 .0
1.0
2 .0
3 .0
4 .0
5.0
0 .5 1.0 1.5 2 .0 2 .5 3 .0 3 .5 4 .0 4 .5T [ s]
F ' y
9 0 F roude- Krylo f f 4 5 F roude- Krylo f f9 0 D if ract ie 4 5 D if ract ie
Fore de excitaie (sway force), Fy,
datorate valului incident i difraciei
0 .0
0 .5
1.0
1.5
2 .0
2 .5
3 .0
3 .5
0 .5 1.0 1.5 2 .0 2 .5 3 .0 3 .5 4 .0 4 .5T [ s]
F ' z
9 0 F roude- Krylo f f 9 0 D if ract ie
Fore de excitaie (heave force) Fz,
datorate valului incident i difraciei
Momentul de excitaie (roll moment)
M, datorat valului incident i difraciei
0 .0
0 .2
0 .4
0 .6
0 .8
1.0
1.2
0 .5 1.0 1.5 2 .0 2 .5 3 .0 3 .5 4 .0 4 .5
T [ s]9 0 F ro ud e- Krylo f f 4 5 F ro ud e- Krylo f f9 0 D if ract ie 4 5 D if ract ie
M
Schem de discretizre echivalent pentru utilizarea metodei Morison & OBrian
2 0 0 0
3 0 0 0
4 0 0 0
50 0 0
6 0 0 0
0 10 2 0 3 0 4 0T [ s]
F y [ KN ]
4 5 FOR M IO
4 5 FOR V IO
Compararea forei de excitaie (sway
force), Fy, utiliznd teoria potenial
3-D i ecuaia Morison OBrian
50 0
150 0
2 50 0
3 50 0
4 50 0
0 10 2 0 3 0 4 0T [ s]
F x [ KN ]
4 5 F ORM IO
4 5 F ORV IO
Compararea forei de excitaie
(surge force), Fx, utiliznd teoria
potenial 3-D i ecuaia Morison
OBrian
010 0 0
2 0 0 0
3 0 0 0
4 0 0 0
50 0 0
6 0 0 0
70 0 0
0 10 2 0 3 0 4 0T [ s]
F z [ KN ]
4 5 FOR M IO
4 5 FOR V IO
Compararea forei de excitaie (heave force)
Fz, utiliznd teoria potenial 3-D i ecuaia
Morison OBrian
Momentul de difracie de ruliu (roll
moment), M (I)
0 .0
5.0
10 .0
15.0
2 0 .0
2 5.0
0 1 2 3 4 5T [ s]
Exper iment M OF OR M IO[ ]N
M
a
090=
0 .0
5.0
10 .0
15.0
2 0 .0
2 5.0
0 1 2 3 4 5T [ s]
Exp er iment M O
FOR M IO
090=
Momentul de difracie de ruliu (roll
moment), M (II)
[ ]NMa
Definirea zonei de calcul pentru SR 192
Problema radiaiei (rezultate numerice)
Modul de micare
Coeficienii de mas
adiional i de amortizare
Adimensionalizarea coeficienilor maselor
adiionale Adimensionalizarea
coeficienilor de amortizare
k = j = 1 a11; b11
=
kj'
kja
a Lg
bb kj'kj
=
k = j = 2 a22; b22
k = j = 3 a33; b33 k = j = 4 a44; b44
2kj'
kj La
a
=
LgLb
b 2kj'
kj =
k = j = 5 a55; b55
k = j = 6 a66; b66 k = 1, j = 5 a15; a51; b15; b51
La
a kj'kj =
LgLb
b kj'kj =
k = 2, j = 4 a24; a42; b24; b42
0.00
0.05
0.10
0.15
0.20
0.25
0.30
0.35
0.50 1.00 1.50 2.00 2.50 3.00 3.50 4.00 4.50T [s]
a'11 b'11a11 b11
Added mass and damping coefficients
for surge motion
-0.50
0.00
0.50
1.00
1.50
2.00
2.50
3.00
3.50
0.50 1.00 1.50 2.00 2.50 3.00 3.50 4.00 4.50
T [s]
a'22 b'22a22 b22
Added mass and damping coefficients
for sway motions
-0.08
-0.07
-0.06
-0.05
-0.04
-0.03
-0.02
-0.01
0.00
0.01
0.02
0.50 1.00 1.50 2.00 2.50 3.00 3.50 4.00 4.50
T [s]
a'15 b'15a15 b15
Added mass and damping cross
coefficients for surge pitch motions
-0.15
-0.10
-0.05
0.00
0.05
0.10
0.15
0.20
0.25
0.50 1.00 1.50 2.00 2.50 3.00 3.50 4.00 4.50
T [s]
a'24 b'24a24 b24
Added mass and dampind cross
coefficients for sway roll motions
Comparaie privind masaele adiionale lamicarea de translaie vertical (heave motions) a33
Motions
0.00
0.50
1.00
1.50
2.00
2.50
3.00
3.50
0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5 4.0 4.5T [s]
fara corectie de vscozitate cu corectie de vscozitate
-180
-90
0
90
180
0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5 4.0 4.5T [s]
0
fara corectie de vscozitate cu corectie de vscozitate
a
ax
x
RAO surge cu i fr corecia de
amortizare vscoas. c c c c = 450
0.00
0.50
1.00
1.50
2.00
2.50
0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5 4.0 4.5T [s]
fara corectie de vscozitate cu corectie de vscozitate
-180
-90
0
90
180
0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5 4.0 4.5T [s]
0
fara corectie de vscozitate cu corectie de vscozitate
y
a
ay
RAO sway cu i fr corecia de
amortizare vscoas. cccc = 450
Influena coreciei de amortizare vscoas
Compania M [Kg] Aw [m2]Numrul de
elemente utilizate pentru discretizare
Perioada natural a
micrii heave,(TZ)N
BV, France 133,6 0,1350 224 3,31ENSM, France 130,3 0,1248 144 3,34FI, Finland 130,3 0,1341 1672 3,18Romania 130,3 0,1324 1672 3,19MARIN, Holland 125,8 0,1255 320 3,25BMT, UK 133,6 0,1225 896 3,28TUA, Germany 130,3 0,1342 416 3,20CSSRC, China 130,3 0,1255 268 3,23MES, Japon 130,3 0,1341 584 3,12OU, Japon 130,3 0,1255 584 3,21IHI, Japon 131,7 0,1369 756 3,12NKK, Japon 130,3 0,1342 600 3,12
Perioada natural a micrii heave (influena diverselor teorii utilizate i a numrului de panouri
utilizate n calculele teoretice
Comparaie teorie - experiment
Comparaie teorie - experiment
Forele de difracie corespunznd micrii heave(Important de subliniat c fore relativ mici de excitaie
induc amplitudini mari ale micrii!)
3. Cazul corpurilor aezate gravitaional; simplificarea
problemei generale
n vederea comparrii rezultatelor pentru un caz pur de difracie a fost considerat platforma de foraj, de tip gravitaional, fix, CONDEEP, care opereaz n Marea Nordului. Datele generale privind caracteristicele platformei fixe precum i schema de discretizare n 756 de panouri, innd cont de existena unui plan de simetrie, sunt prezentate n figur.
Datele generale pentru platforma gravitaional CONDEEP i schema de discretizare
Au fost calculate componenta orizontal, Fxi respectiv componenta vertical, Fz, ale forei hidrodinamice de difracie precum i momentul fa de baz, M
. Calculele au fost efectuate
pentru dou perioade ale valului i pentru o gam de nalimi de val. Rezultatele obinute cu ajutorul programului FORMIO sunt prezentate comparativ cu cele experimentale din literatura de specialitate.
Rezultatele teoretice obinute demonstreaz o foarte bun concordan cu rezultatele experimentale. Este de asemenea confirmat i experimental corectitudinea ipotezei linearitii forelor de excitaie n raport cu nlimea valului, n calcule fiind utilizat teoria liniar a valului.
4. Cazul corpurilor relativ mici i cu forme regulate
(paralepiped n plutire liber)
Lungimea (L) 90,00 mLimea (B) 90,00 mPescajul (d) 40,00 mRaza de inerie kxx (G) 33,04 mRaza de inerie kyy (G) 32,09 mRaza de inerie kzz (G) 32,92 mOrdonata centrului de greutate Z = - 29,38m
Pentru a se realiza o prim comparaie a rezultatelor teoretice obinute cu cele din literatura de specialitate a fost considerat cazul unui paralelipiped n plutire ale crui caracteristici principale sunt prezentate mai jos. Alegerea unei aplicaii pentru un corp cu geometrie simpl constituie o posibilitate practica de evaluare a performanelor programului de calcul realizat.
Discretizarea suprafeei corpului de tip paralelipiped, cu considerarea celor dou plane de simetrie, n acest caz fiind practic descris numai un sfert din suprafaa corpului. Dup cum rezult din figur, pentru discretizare s-au utilizat 48 de panouri, deci, pentru descrierea ntregii suprafee, un numr de 4 x 48 de panouri. Rezultatele obinute sunt comparate cu cele existente n literatura de specialitate. Diferena semnificativ dintre calculele utiliznd metode bidimensionale i respectiv cele tridimensionale rezult din figurile prezentate n care au fost utilizate i rezultatele 2-D obinute cu un program de calcul bazat pe metoda seciunilor.
Calculele s-au efectuat pentru adncime infinit. Rezultatele pentru fora de excitaie longitudinal, Fx, fora de difractie vertical, Fzi respectiv pentru momentul de tangaj, M
,
sunt prezentate figurile de mai jos sub forma adimensional, pentru aceasta utiliznd valoarea amplitudinii valului, lungimea corpului i deplasamentul corpului pentru plutirea de calcul considerat.